Usuario:
Alambre
Storyboard 
La geometría referida como un alambre se puede entender como un cilindro de altura infinita, en el cual la distancia al eje es mucho mayor que el radio del cilindro. En otras palabras, esto corresponde a un caso en el que el radio tiende a cero, convirtiéndose esencialmente en una línea de carga infinitamente delgada.
ID:(2073, 0)
Alambre
Storyboard
La geometría referida como un alambre se puede entender como un cilindro de altura infinita, en el cual la distancia al eje es mucho mayor que el radio del cilindro. En otras palabras, esto corresponde a un caso en el que el radio tiende a cero, convirtiéndose esencialmente en una línea de carga infinitamente delgada.
Variables
Cálculos
a 
,
luego, seleccione la variable: 
a 
Cálculos
Variable
Dado
Calcule
Objetivo :
Ecuación
A utilizar
Ecuaciones
En el caso de una superficie gaussiana esf rica, el campo eléctrico ($\vec{E}$) es constante en la direcci n de el versor normal a la sección ($\hat{n}$). Por lo tanto, utilizando la carga ($Q$), la constante de campo eléctrico ($\epsilon_0$) y la constante dieléctrica ($\epsilon$), se puede calcular integrando sobre la superficie en que campo eléctrico es constante ($dS$):
Con la superficie ($S$) para un cilindro de la distancia al eje ($r$) y el largo del conductor ($L$):
y la densidad lineal de carga ($\lambda$) que se calcula con la carga ($Q$)
Por ello se tiene que el campo eléctrico de un alambre infinito ($E_w$) es:
En el caso de una superficie gaussiana esf rica, el campo eléctrico ($\vec{E}$) es constante en la direcci n de el versor normal a la sección ($\hat{n}$). Por lo tanto, utilizando la carga ($Q$), la constante de campo eléctrico ($\epsilon_0$) y la constante dieléctrica ($\epsilon$), se puede calcular integrando sobre la superficie en que campo eléctrico es constante ($dS$):
Con la superficie ($S$) para un cilindro de la distancia al eje ($r$) y el largo del conductor ($L$):
y la densidad lineal de carga ($\lambda$) que se calcula con la carga ($Q$)
Por ello se tiene que el campo eléctrico de un alambre infinito ($E_w$) es:
El potencial eléctrico, alambre infinito ($\varphi_w$) se obtiene a trav s de la integraci n radial de el campo eléctrico de un alambre infinito ($E_w$), desde el radio de referencia ($r_0$) hasta la distancia al eje ($r$), resultando en la siguiente ecuaci n:
Adem s, para las variables la carga ($Q$), la constante dieléctrica ($\epsilon$) y la constante de campo eléctrico ($\epsilon_0$), el valor de el campo eléctrico de un alambre infinito ($E_w$) se expresa como:
Esto implica que al realizar la integraci n
$\varphi_w = -\displaystyle\int_{r_0}^r du \displaystyle\frac{ \lambda }{ 2 \pi \epsilon_0 \epsilon u }= -\displaystyle\frac{ \lambda }{ 2 \pi \epsilon_0 \epsilon } \ln\left(\displaystyle\frac{ r }{ r_0 }\right)$
se obtiene la siguiente ecuaci n:
El potencial eléctrico, alambre infinito ($\varphi_w$) se obtiene a trav s de la integraci n radial de el campo eléctrico de un alambre infinito ($E_w$), desde el radio de referencia ($r_0$) hasta la distancia al eje ($r$), resultando en la siguiente ecuaci n:
Adem s, para las variables la carga ($Q$), la constante dieléctrica ($\epsilon$) y la constante de campo eléctrico ($\epsilon_0$), el valor de el campo eléctrico de un alambre infinito ($E_w$) se expresa como:
Esto implica que al realizar la integraci n
$\varphi_w = -\displaystyle\int_{r_0}^r du \displaystyle\frac{ \lambda }{ 2 \pi \epsilon_0 \epsilon u }= -\displaystyle\frac{ \lambda }{ 2 \pi \epsilon_0 \epsilon } \ln\left(\displaystyle\frac{ r }{ r_0 }\right)$
se obtiene la siguiente ecuaci n:
Ejemplos
En el caso de una superficie gaussiana esf rica, el campo eléctrico ($\vec{E}$) es constante en la direcci n de el versor normal a la sección ($\hat{n}$). Por lo tanto, utilizando la carga ($Q$), la constante de campo eléctrico ($\epsilon_0$) y la constante dieléctrica ($\epsilon$), se puede calcular integrando sobre la superficie en que campo eléctrico es constante ($dS$):
Con la superficie ($S$) para un cilindro de la distancia al eje ($r$) y el largo del conductor ($L$):
lo que se muestra en la grafica
y la densidad lineal de carga ($\lambda$) que se calcula con la carga ($Q$)
Por ello se tiene que el campo eléctrico de un alambre infinito ($E_w$) es:
El potencial eléctrico, alambre infinito ($\varphi_w$) se obtiene a trav s de la integraci n radial de el campo eléctrico de un alambre infinito ($E_w$), desde el radio de referencia ($r_0$) hasta la distancia al eje ($r$), resultando en la siguiente ecuaci n:
Adem s, para las variables la carga ($Q$), la constante dieléctrica ($\epsilon$) y la constante de campo eléctrico ($\epsilon_0$), el valor de el campo eléctrico de un alambre infinito ($E_w$) se expresa como:
Esto implica que al realizar la integraci n
$\varphi_w = -\displaystyle\int_{r_0}^r du \displaystyle\frac{ \lambda }{ 2 \pi \epsilon_0 \epsilon u }= -\displaystyle\frac{ \lambda }{ 2 \pi \epsilon_0 \epsilon } \ln\left(\displaystyle\frac{ r }{ r_0 }\right)$
se obtiene la siguiente ecuaci n:
Como se ilustra en la siguiente gr fica:
el campo en dos puntos debe poseer la misma energ a. Por lo tanto, las variables la carga ($Q$), la masa de la partícula ($m$), la velocidad 1 ($v_1$), la velocidad 2 ($v_2$), y el potencial eléctrico 1 ($\varphi_1$) seg n la ecuaci n:
y el potencial eléctrico 2 ($\varphi_2$), seg n la ecuaci n:
deben satisfacer la relaci n siguiente:
El campo eléctrico de un alambre infinito ($E_w$) es una funci n de la densidad lineal de carga ($\lambda$), la distancia al eje ($r$), la constante dieléctrica ($\epsilon$) y la constante de campo eléctrico ($\epsilon_0$) y se calcula mediante:
La densidad lineal de carga ($\lambda$) se calcula como la carga ($Q$) dividida el largo del conductor ($L$):
El campo eléctrico de un alambre infinito ($E_w$) es una funci n de la densidad lineal de carga ($\lambda$), la distancia al eje ($r$), la constante dieléctrica ($\epsilon$) y la constante de campo eléctrico ($\epsilon_0$) y se calcula mediante:
El potencial eléctrico, alambre infinito ($\varphi_w$) es con el pi ($\pi$), la constante de campo eléctrico ($\epsilon_0$), la constante dieléctrica ($\epsilon$), la densidad lineal de carga ($\lambda$), la distancia al eje ($r$) y el radio de referencia ($r_0$) es igual a:
El potencial eléctrico, alambre infinito ($\varphi_w$) es con el pi ($\pi$), la constante de campo eléctrico ($\epsilon_0$), la constante dieléctrica ($\epsilon$), la densidad lineal de carga ($\lambda$), la distancia al eje ($r$) y el radio de referencia ($r_0$) es igual a:
Los potenciales el ctricos, que representan la energ a potencial por unidad de carga, influyen en c mo var a la velocidad de una part cula. Por consiguiente, la conservaci n de la energ a entre dos puntos implica que, en presencia de las variables la carga ($q$), la masa de la partícula ($m$), la velocidad 1 ($v_1$), la velocidad 2 ($v_2$), el potencial eléctrico 1 ($\varphi_1$) y el potencial eléctrico 2 ($\varphi_2$), se debe cumplir la siguiente relaci n:
ID:(2073, 0)
