(ID 1917)

(ID 1919)

Die Bruchspannung ist proportional zu der Intensitätsfaktor ($K_I$), das wiederum proportional zur Quadratwurzel von die Kraft ($F$), der Elastizitätsmodul ($E$) und der Pause Länge ($l$) ist:

(ID 3785)

(ID 1918)

$\sigma_y(r_p,0)=\displaystyle\frac{K_i}{\sqrt{2\pi r_p}}$

(ID 3786)

$\sigma_x(r,\theta)=\displaystyle\frac{K_i}{\sqrt{2\pi r}}\cos\displaystyle\frac{\theta}{2}\left(1-\sin\displaystyle\frac{\theta}{2}\sin\displaystyle\frac{3\theta}{2}\right)$

(ID 3788)

$\sigma_y(r,\theta)=\displaystyle\frac{K_i}{\sqrt{2\pi r}}\cos\displaystyle\frac{\theta}{2}\left(1+\sin\displaystyle\frac{\theta}{2}\sin\displaystyle\frac{3\theta}{2}\right)$

(ID 3787)

Der Bruch breitet sich aus, weil die Spitze extrem klein ist, was eine sehr hohe Spannung impliziert, da diese proportional zum Kehrwert der Wurzel des Radius ist.

Das Fortschreiten des Bruchs kann gestoppt werden, wenn der Radius an einer Stelle zunimmt und dadurch die Spannung an der Spitze verringert wird. Dies wird beispielsweise durch Materialporosit t oder das Einbringen von Inhomogenit ten erreicht, die als Spannungskonzentrationspunkte wirken.

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(ID 1691)