Sin el campo externo el numero de tomos alineados en forma directa N_{+} e inversa N_{-}. Su proporci n depende de la diferencia de energ as E, de la constante de Boltzmann k y de la temperatura T:

$\displaystyle\frac{N_-}{N_+}=e^{-E/kT}$

Spins en un campo magn tico

(ID 4119)

Resonancia magn tica nuclear

(ID 1732)

Si una onda que amplitud A_1 se propaga en un medio 1 arriba a una interface con un segundo medio 2, la amplitud reflejada A_2 se puede calcular del factor de reflexi n R_{12} de la forma

$ A_r = R_{12} A_i $

Es importante hacer notar que en el proceso de reflexi n el signo de la amplitud puede invertirse debido a que R_{12} puede asumir valores negativos. Sin embargo, el m dulo del factor de reflexi n es siempre menor a uno, por lo que la amplitud puede sufrir adem s una reducci n.

(ID 4129)

Si una onda que amplitud A_1 se propaga en un medio 1 arriba a una interface con un segundo medio 2, la amplitud transmitida A_2 se puede calcular del factor de transmisi n T_{12} de la forma

$ A_t = T_{12} A_i $

Es importante hacer notar que en el proceso de transmisi n el signo de la amplitud permanece inalterado, y como el factor de transmisi n es siempre menor a uno, puede sufrir una reducci n.

(ID 4118)

Tomograf a computacional (TC)

(ID 1730)

Complementando CT y PET

(ID 2013)

Resultado de la tomograf a computacional

(ID 2006)

Si la impedancia de un medio es Z_1 y del segundo Z_2 la fracci n reflejada de la onda sonora ser

$ R_{12} =\displaystyle\frac{ Z_1 - Z_2 }{ Z_1 + Z_2 }$

(ID 4117)

Si la impedancia de un medio es Z_1 y del segundo Z_2 la fracci n transmitida de la onda sonora ser

$ T_{12} =\displaystyle\frac{2\sqrt{ Z_1 Z_2 }}{ Z_1 + Z_2 }$

(ID 4130)

Muchas de las t cnicas de diagn stico empeladas en medicina se basan en obtener, procesar y analizar im genes. Las im genes no son necesariamente fotograf as de objetos, pueden ser tambi n representaciones espaciales de la distribuci n de distintos par metros que medimos.

(ID 891)

Resultado de la resonancia magn tica nuclear

(ID 2010)

Uno de los factores claves para describir lo que pasa con el sonido dentro del cuerpo es la impedancia Z. Esta se calcula mediante la densidad \rho y la velocidad del sonido c como

$ Z = \rho c $

(ID 4116)

El principal problema de la radiograf a es que registra la intensidad no absorbida en el interior del cuerpo. Si la intensidad inicial es I_0 , el ancho del cuerpo h y el coeficiente de absorci n de la posici n del (como funci n cuerpo s) \mu(s), la intensidad residual es

$I=I_0e^{-\displaystyle\int_0^h\mu(s)ds}$

Por esta raz n no tenemos informaci n de profundidad. Es como una foto aplastada del cuerpo en que todos los rganos est n superpuestos.

(ID 4115)

Problema matem tico

(ID 2004)

En el plano XY la magnetizaci n lograda por la perturbaci n M_2 es anulada en la relajaci n con un tiempo caracter stico T_2. Por ello se tiene que

$M_{xy}=M_2e^{-t/T_2}$

spins en un campo magn tico.

(ID 4121)

Durante la perturbaci n se pierde la magnetizaci n original M_0 en la direcci n del campo externo. Sin embargo a suspender la perturbaci n el sistema vuelve a presentar una magnetizaci n en el eje Z y esta se presenta en forma exponencial con un tiempo caracter stico T_1 y tiene la forma

$M_z=M_0(1-e^{-t/T_1})$

spins en un campo Magn tico

(ID 4120)

M todo de los radioisotopos

(ID 1733)

PET y SPECT

(ID 2011)

Funcionamiento

(ID 2009)

Soluci n de Hundsfield

(ID 2003)

Soluci n del problema matem tico

(ID 2005)

Radiofarmaco

(ID 2012)

La onda viaja a una velocidad c con la dual viaja una distancia d en un tiempo de recorrido t de modo que

$ c =\displaystyle\frac{ d }{ t }$

(ID 4157)