Si colocamos un cuerpo conductor dentro de un campo el ctrico en primera instancia las lineas de campo lo atraviesan sin sufrir alteraci n:

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Como las cargas en el conductor son libres de desplazarse, comienzan a migrar en la direcci n del campo:

• las negativas se dirigen en direcci n del origen de las lineas de campo (cargas positivas)
• las positivas se dirigen en direcci n del destino de las l neas de campo (cargas negativas)

de esta forma el conductor termina polarizado:

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Con el cuerpo polarizado el campo se modifica interrumpiendo se las lineas de campo originales 'se cortan' y

• aquellas que proceden del origen (cargas positivas) y son pr ximas al conductor terminan en las cargas negativas de este
• aquellas que se dirig an al destino (cargas negativas) y son pr ximas al conductor nacen ahora de las cargas positivas de este

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Si se define una superficie que pasa entre las placas y rodea la carga Q se puede aplicar la ley de Gauss para calcular el campo que se forma entre las placas. Si se asume que el campo solo existe entre las dos placas y estas tienen una superficie S se obtiene que

$E_dS=\displaystyle\frac{Q}{\epsilon\epsilon_0}$

con \epsilon_0 la constante de campo y \epsilon el n mero diel ctrico.

Como por otro lado el campo es igual a la diferencia de potencial \Delta\varphi partido por la distancia entre las placas d se obtiene

$\Delta\varphi = \displaystyle\frac{\sigma}{\epsilon\epsilon_0}d=E_dd=\displaystyle\frac{Q}{\epsilon\epsilon_0}\displaystyle\frac{d}{S}$

se obtiene con la definici n

$\Delta\varphi=\displaystyle\frac{Q}{C}$

que la capacidad de dos placas se puede calcular con

(ID 3865)