El momento angular del n cleo esta asociado al spin del n cleo $\vec{S}$ mediante $\vec{\mu}=\gamma\vec{S}$ donde $\gamma$ es el radio giromagnetico.

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Como el momento magnetico es $\vec{\mu}=\gamma\vec{S}$ de tiene que su componente $z$ es igual a $\mu_z=\gamma S_z$

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Como el spin esta cunatizado, los valores que puede tomar en su componente $z$ es igual a $S_z=m\hbar$ donde $m$ es el n mero cu ntico, que toma valores enteros, y $\hbar$ la constante de Planck dividida por $2\pi$.

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Para un n cloe con momento magn tico cuantizado $\mu_z=\gamma m\hbar$ en un campo magn tico en la direcci n $z$ igual a $B_z$ es igual a $E = -\mu_zB_z$

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Con la componente del momento magnetico $\mu_z=\gamma S_z$ y la condici n de cuantizaci n $S_z=m\hbar$ se obtiene el momento magnetico cuantizado $\mu_z=\gamma m\hbar$

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La relaci n giromagn tica se define en base a la carga del electr n $e$ y la masa del electr n $m_e$ mediante $\gamma=\displaystyle\frac{e}{2m_e}$

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La t cnica de la resonancia magn tica nuclear trabaja con la orientaci n de los spines de las part culas del n cleo del tomo (protones y neutrones). Mediante un capo externo se orientan los spines y luego, perturbando con un segundo campo perpendicular al primero, se logra que la particula reoriente su spin emitiendo un fot n. El fot n emitido tiene una energ a que depende tanto del campo magnetico que oriento el spin como del n cleo del tomo. Por ello se puede reconocer el tipo de isotopo que esta emitiendo el fot n lo que permite determinar la composici n at mica del material en estudio. Si se extiendo esto a un volumen se logra finalmente graficar como se distribuyen los distintos tipos de tomos espacialmente.

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