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ID:(340, 0)

Gleichung

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El momento angular del núcleo esta asociado al spin del núcleo $\vec{S}$ mediante

$\vec{\mu}=\gamma\vec{S}$

donde $\gamma$ es el radio giromagnetico.

ID:(4794, 0)

Gleichung

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Como el momento magnetico es

$\vec{\mu}=\gamma\vec{S}$

de tiene que su componente $z$ es igual a

$\mu_z=\gamma S_z$

ID:(4795, 0)

Gleichung

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Como el spin esta cunatizado, los valores que puede tomar en su componente $z$ es igual a

$S_z=m\hbar$

donde $m$ es el número cuántico, que toma valores enteros, y $\hbar$ la constante de Planck dividida por $2\pi$.

ID:(4796, 0)

Gleichung

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Para un núcloe con momento magnético cuantizado

$\mu_z=\gamma m\hbar$

en un campo magnético en la dirección $z$ igual a $B_z$ es igual a

$E = -\mu_zB_z$

ID:(4798, 0)

Gleichung

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Con la componente del momento magnetico

$\mu_z=\gamma S_z$

y la condición de cuantización

$S_z=m\hbar$

se obtiene el momento magnetico cuantizado

$\mu_z=\gamma m\hbar$

ID:(4797, 0)

Gleichung

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La relación giromagnética se define en base a la carga del electrón $e$ y la masa del electrón $m_e$ mediante

$\gamma=\displaystyle\frac{e}{2m_e}$

ID:(4799, 0)

Beschreibung

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La técnica de la resonancia magnética nuclear trabaja con la orientación de los spines de las partículas del núcleo del átomo (protones y neutrones).

Mediante un capo externo se orientan los spines y luego, perturbando con un segundo campo perpendicular al primero, se logra que la particula reoriente su spin emitiendo un fotón.

El fotón emitido tiene una energía que depende tanto del campo magnetico que oriento el spin como del núcleo del átomo. Por ello se puede reconocer el tipo de isotopo que esta emitiendo el fotón lo que permite determinar la composición atómica del material en estudio.

Si se extiendo esto a un volumen se logra finalmente graficar como se distribuyen los distintos tipos de átomos espacialmente.

ID:(1578, 0)