En el caso de la radioterapia, los fotones penetran en el cuerpo y pueden interactuar con la estructura del material, ya sea desviando (dispersi n de Rayleigh) o desviando y generando electrones (dispersi n Compton, efecto fotoel ctrico y creaci n de pares).

Esto significa que la probabilidad de interacci n no es un factor constante. Por un lado hay una serie de mecanismos diferentes, por el otro lado, estos pueden depender de las propiedades del fot n (en particular su energ a).

En el caso de dos dimensiones la funci n de propagaci n

equation=9355

debe ser extendi para la propagaci n bajo cualquier angulo \phi de la trayectoria con el eje horizontal. En este caso el camino es

a \rightarrow \displaystyle\frac{a}{\cos\phi}

con lo que la ecuaci n de propagaci n es

equation

para ngulos menores que \pi/4.

En el caso de dos dimensiones la funci n de propagaci n

equation=9107

debe ser extendi para la propagaci n bajo cualquier angulo \theta de la trayectoria con el eje vertical. En este caso el camino es

a \rightarrow \displaystyle\frac{a}{\sin\theta}

con lo que la ecuaci n de propagaci n es

equation

para ngulos menores que \pi/4.

El hecho de que el estado resultante no sea univoco lleva a que tengamos una gama de estados finales y que para su estudio sea necesario trabajar con distribuciones de estos. Al igual que en el caso de la posici n se llega asi a que es necesario introducir una discretzaci n de par metros como la energ a y el momento/velocidad/direcci n de la part cula.

De esta forma la probabilidad de transici n ya no es simplemente la probabilidad de que ocurra un evento, es la probabilidad de que ocurra un evento y que se de un posible desenlace.