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Estadística de Bose-Einstein

Storyboard

>Modell

ID:(499, 0)



Bosonen

Beschreibung

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Las partículas en mecánica cuántica tienen spin que puede tomar valores \pm n\hbar/2 donde \hbar es la constante de Planck y n es un numero entero.\\n\\nPartículas que tienen spin enteros se denominan Bosones. Se caracterizan porque las función de onda es simétrica, es decir es invariante ante la permutación entre dos partículas (posiciones y spin):\\n\\n

\Psi(\ldots,q_i,\ldots,q_j,\ldots)=\Psi(\ldots,q_j,\ldots,q_i,\ldots)

Bosones se describen por lo que se denomina estadísticas de Bose-Einstein.

ID:(704, 0)



Mögliche Staaten

Beschreibung

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Los estados R se definen indicando el numero de partículas en cada uno de los estados n_r, o sea\\n\\n

R={n_1,n_2,n_3,\ldots}

.\\n\\nEso si la distribución debe satisfacer que la suma de los números de partículas por estado debe ser igual al numero total de partículas N:\\n\\n

\displaystyle\sum_rn_r=N

\\n\\nAdemas la suma de las energía de cada partícula debe ser igual a la energía total E:\\n\\n

\displaystyle\sum_rn_r\epsilon_r=E

y el calculo de las combinaciones debe considerar que estas son indistinguibles.

ID:(705, 0)



Beschreibung des Physikalischen System

Gleichung

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El sistema esta compuesto de N partículas con una energía total E.

Cada partícula puede estar en uno de los estados r con una energía \epsilon_r. Si el número de partículas que se encuentran en el estado r es n_r el número total deberá ser con igual a

N =\displaystyle\sum_ r n_r

ID:(3665, 0)



Gesamtenergie des Physical Systems

Gleichung

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Sea n_r es el número de partículas en el estado r y sea \epsilon_r la energía de una partícula en dicho estado. Si la interacción entre las partículas es despreciable, la energía total es con

E_R =\displaystyle\sum_ r n_r \epsilon_r

ID:(3666, 0)



Allgemeine Groß Partition Funktion

Gleichung

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En el caso de que existir un limite del número de partículas tenemos que trabajar que con la gran función partición de la gran distribución canónica.

{\cal Z} =\displaystyle\sum_N\displaystyle\sum_r e^{- \beta E_r - \alpha N }



Para calcular la gran función partición se deben considerar todos los estados posibles R para en número dado de partículas N. La gran distribución canónica considera el exponencial elevado a menos el beta y la energía y el factor \alpha multiplicado por el número de partícula, por lo que con es:

{\cal{Z}}_{BE} =\displaystyle\sum_{ N_h } \displaystyle\sum_{ R } e^{- \beta E_R }e^{- \alpha N_h }

ID:(3706, 0)



Bosonen Groß Partition Funktion

Gleichung

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En el caso del sistema de bosones tienen con energía del boson en el estado r J, energía del sistema J und numero de bosones en el estado r - energía igual a

E_R =\displaystyle\sum_ r n_r \epsilon_r



y con numero de partículas - und numero medio de bosones en el estado r - el número de estos se calcula mediante

N =\displaystyle\sum_ r n_r



por lo que con energía del sistema J, factor alpha -, factor beta 1/J, función partición gran canónica de Bose-Einstein - und numero de partículas - la gran función partición

{\cal{Z}}_{BE} =\displaystyle\sum_{ N_h } \displaystyle\sum_{ R } e^{- \beta E_R }e^{- \alpha N_h }

\\n\\nes\\n\\n

{\cal{Z}}_{BE}=\displaystyle\sum_Re^{-\beta(n_1\epsilon_1+n_2\epsilon_2+n_3\epsilon_3+\ldots)}e^{-\alpha(n_1+n_2+n_3+\ldots)}

\\n\\nSi se re ordena esta expresión se puede sumar por número de partículas en el estado r:\\n\\n

{\cal{Z}}_{BE}=\displaystyle\sum_{n_1=0}^{\infty}e^{-(\alpha+\beta\epsilon_1)n_1}\sum_{n_2=0}^{\infty}e^{-(\alpha+\beta\epsilon_2)n_2}\ldots

\\n\\nSi realizamos las suma se obtiene\\n\\n

{\cal{Z}}_{BE}=\displaystyle\frac{1}{1-e^{-(\alpha+\beta\epsilon_1)}}\displaystyle\frac{1}{1-e^{-(\alpha+\beta\epsilon_2)}}\ldots



Si se aplica el logaritmo se obtiene con energía del sistema J, factor alpha -, factor beta 1/J, función partición gran canónica de Bose-Einstein - und numero de partículas - finalmente

\ln{\cal{Z}}_{BE} =-\displaystyle\sum_ r \ln(1-e^{- \beta \epsilon_r - \alpha })

ID:(3708, 0)



Annäherung der Großen Partition Funktion für Bose-Einstein

Gleichung

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Si pensamos la gran función partición como\\n\\n

{\cal{Z}}_{BE}=\displaystyle\sum_{N'}Z_{BE}(N')e^{-\alpha N'}

\\n\\nante la situación que la desvían estándar del número de partículas es pequeñas, la suma se reduce a solo el elemento en N por lo que\\n\\n

{\cal{Z}}_{BE}\sim Z_{BE}(N)e^{-\alpha N}



Con el logaritmo de esta expresión se obtiene con

\ln{\cal{Z}}_{BE} =- \alpha N + \ln Z_{BE}

ID:(3707, 0)



Partition Funktion Bosonen

Gleichung

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Con energía del boson en el estado r J, factor alpha -, factor beta 1/J und logaritmo de la función partición de Bose Einstein - la relación para la gran función partición

\ln{\cal{Z}}_{BE} =-\displaystyle\sum_ r \ln(1-e^{- \beta \epsilon_r - \alpha })



y con factor alpha -, logaritmo de la función partición de Bose Einstein -, logaritmo de la función partición gran canónica de Bose-Einstein - und numero de partículas - la relación

\ln{\cal{Z}}_{BE} =- \alpha N + \ln Z_{BE}



se puede escribir una relación para la función partición que con factor alpha -, logaritmo de la función partición de Bose Einstein -, logaritmo de la función partición gran canónica de Bose-Einstein - und numero de partículas - resulta:

\ln Z_{BE} = \alpha N -\displaystyle\sum_ r \ln(1-e^{- \beta \epsilon_r - \alpha })

ID:(3709, 0)



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