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Grundlagen der speziellen Relativitätstheorie
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Das Verhalten von Teilchen bei Geschwindigkeiten nahe der Lichtgeschwindigkeit unterscheidet sich von dem, was wir aus der klassischen Mechanik kennen. Deshalb müssen wir die Grundlagen der sogenannten speziellen Relativitätstheorie einführen, die Einstein zu Beginn des letzten Jahrhunderts formuliert hat.
ID:(1590, 0)
Zeitliche Dilatation: System in Ruhe
Definition
Betrachten wir ein System A, das sich horizontal mit einer Geschwindigkeit von $v$ bewegt, in dem sich ein Instrument befindet, das Licht vertikal aussendet. Dieses Licht wird nach der Reflexion an einem Spiegel zur Lichtquelle zurückkehrt:
ID:(11777, 0)
Zeitliche Dilatation: Zeit in Bewegung
Bild
Für System A ist die Zeit, um die Strecke $d$ zurückzulegen, unabhängig davon, ob System A mit konstanter Geschwindigkeit $v$ in Bewegung ist, gleich $\Delta t_0$:
Dies liegt daran, dass das Konzept der Bewegung relativ ist und immer auf eine Geschwindigkeit bezogen werden sollte, die sich auf ein bestimmtes System bezieht. In diesem Fall beobachtet System B System A und behauptet, dass A sich mit einer Geschwindigkeit von $v$ bewegt. Allerdings könnte man genauso gut aus der Perspektive von A behaupten, dass A ruht und dass es tatsächlich System B ist, das sich mit einer Geschwindigkeit von $-v$ bewegt.
ID:(11779, 0)
Zeitdilatation: von einem System in Ruhe
Notiz
Wenn es aus einem System B betrachtet wird, das sich im Vergleich zum System A im Ruhezustand befindet, wird die Zeit als $\Delta t_v$ geschätzt:
Aus der Sicht von B umfasst der Weg, den das Photon zurücklegt, nicht nur die vertikale Strecke $d$, sondern auch einen zusätzlichen horizontalen Weg von $v \Delta t_v$.
ID:(11780, 0)
Distanzkontraktion
Zitat
Die Zeitdilatation, zusammen mit der Bedingung, dass in allen Systemen die Lichtgeschwindigkeit konstant bleibt, führt zur Notwendigkeit einer Längenkontraktion.
ID:(11785, 0)
Grundlagen der speziellen Relativitätstheorie
Beschreibung
Das Verhalten von Teilchen bei Geschwindigkeiten nahe der Lichtgeschwindigkeit unterscheidet sich von dem, was wir aus der klassischen Mechanik kennen. Deshalb müssen wir die Grundlagen der sogenannten speziellen Relativitätstheorie einführen, die Einstein zu Beginn des letzten Jahrhunderts formuliert hat.
Variablen
Berechnungen
zu 
,
dann die Variable auswählen: 
zu 
Berechnungen
Variable
Gegeben
Berechnen
Ziel :
Gleichung
Zu verwenden
Gleichungen
Beispiele
Betrachten wir ein System A, das sich horizontal mit einer Geschwindigkeit von $v$ bewegt, in dem sich ein Instrument befindet, das Licht vertikal aussendet. Dieses Licht wird nach der Reflexion an einem Spiegel zur Lichtquelle zur ckkehrt:
(ID 11777)
Angenommen, ein Photon wird ausgesandt, und wir messen die Zeit, die es ben tigt, um von der Quelle zum Spiegel zu gelangen, die wir als $\Delta t_0$ bezeichnen. Wenn die L nge des Instruments $d$ betr gt und die Lichtgeschwindigkeit $c$ ist, dann betr gt die Gesamtzeit:
| $ \Delta t_0 =\displaystyle\frac{ d }{ c }$ |
(ID 11778)
F r System A ist die Zeit, um die Strecke $d$ zur ckzulegen, unabh ngig davon, ob System A mit konstanter Geschwindigkeit $v$ in Bewegung ist, gleich $\Delta t_0$:
Dies liegt daran, dass das Konzept der Bewegung relativ ist und immer auf eine Geschwindigkeit bezogen werden sollte, die sich auf ein bestimmtes System bezieht. In diesem Fall beobachtet System B System A und behauptet, dass A sich mit einer Geschwindigkeit von $v$ bewegt. Allerdings k nnte man genauso gut aus der Perspektive von A behaupten, dass A ruht und dass es tats chlich System B ist, das sich mit einer Geschwindigkeit von $-v$ bewegt.
(ID 11779)
Wenn es aus einem System B betrachtet wird, das sich im Vergleich zum System A im Ruhezustand befindet, wird die Zeit als $\Delta t_v$ gesch tzt:
Aus der Sicht von B umfasst der Weg, den das Photon zur cklegt, nicht nur die vertikale Strecke $d$, sondern auch einen zus tzlichen horizontalen Weg von $v \Delta t_v$.
(ID 11780)
Aus der Perspektive des Systems B kann die zur ckgelegte Strecke mit dem Satz des Pythagoras berechnet werden, wobei der horizontale Weg als $v \Delta t_v$ und der vertikale Weg als $d$ ber cksichtigt werden:
$(v \Delta t_v)^2+d^2=(c \ Delta t_v)^2$
Daher wird die Zeit aus der Sicht von B wie folgt berechnet:
| $ \Delta t_v =\displaystyle\frac{ d }{\sqrt{ c ^2 - v ^2}}$ |
(ID 11781)
Da der Abstand $d$ orthogonal zur Verschiebung steht, bleibt er unabh ngig von der horizontalen Verschiebung gleich, was in den Zeiten von A:
| $ \Delta t_0 =\displaystyle\frac{ d }{ c }$ |
und B:
| $ \Delta t_v =\displaystyle\frac{ d }{\sqrt{ c ^2 - v ^2}}$ |
resultiert. Daher k nnen wir schlussfolgern, dass:
| $ \Delta t_v =\displaystyle\frac{ \Delta t_0 }{\sqrt{ 1 - \displaystyle\frac{ v ^2}{ c ^2}}}$ |
Es folgt, dass ein
gleiches Ereignis je nach Beobachtung aus einem System, in dem das Ereignis ruht, oder einem, das sich bewegt, eine unterschiedliche Dauer hat.
Dieses Ph nomen veranschaulicht das Konzept der
Zeitdilatation, bei der die wahrgenommene Zeit je nach der relativen Geschwindigkeit zwischen den Beobachtern variiert.
(ID 11782)
Die zeitliche Dilatation, berechnet mit der Gleichung
| $ \Delta t_v =\displaystyle\frac{ \Delta t_0 }{\sqrt{ 1 - \displaystyle\frac{ v ^2}{ c ^2}}}$ |
kann quivalent ausgedr ckt werden als
| $ \gamma =\displaystyle\frac{1}{\sqrt{ 1 - \displaystyle\frac{ v ^2}{ c ^2}}}$ |
auf folgende Weise:
| $ \Delta t_v = \gamma \Delta t_0 $ |
(ID 11784)
Die Zeitdilatation, zusammen mit der Bedingung, dass in allen Systemen die Lichtgeschwindigkeit konstant bleibt, f hrt zur Notwendigkeit einer L ngenkontraktion.
(ID 11785)
Im System B entspricht die Strecke, die das bewegte System A zur cklegt, genau $L_0$ bei einer Geschwindigkeit von:
$v=\displaystyle\frac{ L_0 }{ \Delta t_v }$
Aus der Perspektive des Systems A wird die zur ckgelegte Strecke als $L_v$ innerhalb einer Zeitspanne von $\Delta t_0$ mit einer Geschwindigkeit von:
$v=\displaystyle\frac{ L_v }{ \Delta t_0 }$
Daher beobachten wir aufgrund der beschriebenen Zeitdilatation
| $ \Delta t_v = \gamma \Delta t_0 $ |
eine r umliche Kontraktion wie
| $ L_v = \displaystyle\frac{1}{ \gamma } L_0 $ |
(ID 11786)
ID:(1590, 0)