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ID:(893, 0)

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En el caso se indica que el primer y ultimo medio (el quinto) son conocidos y corresponden a el gel y aire respectivamente. Los datos pueden ser encontrados en la tabla Impedancias del simulador y deben ser ingresados en los campos de velocidad del sonido c y densidad \rho del caso respectivamente.

Datos de impedancias (los datos del gel corresponden a aquellos de un producto real)

Una vez ingresados los datos descritos se puede calcular las impedancias

Z=\rho c

correspondientes. La ecuación se puede localizar mediante la materia o en la hoja de ecuaciones que contiene el caso. Si después se recarga el simulador, este reconocerá los números ingresados y calculados en el caso.

Nota: en este caso se están usando datos del gel que afectaran todo el resto del calculo y todos los resultados. Por ello se concluye que los resultados del análisis de un equipo de ultrasonido dependen del gel que se use y que este ultimo no puede ser reemplazado. En ese sentido no existen geles 'equivalentes' a menos que hayan sido certificados con el correspondiente equipo.

ID:(9053, 0)

Descripción

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Las primeras dos lineas de la lista de los ecos captados se pueden asociar directamente a las primeras dos interfaces (gel con medio 2 y medio 2 con medio 3) la asociación de las demás es algo mas complejo. Si se empela la notación 'numero de medio' y luego 'dirección' (señalando con '+' o '-') se pueden escribir los dos primeros ecos con

1+1-

(avanzar '+' por medio 1 y luego retroceder '-' por medio 1)

1+2+2-1-

(avanzar '+' por medio 1, luego 2 para retroceder '-' por medio 2 y luego 1)

El primero generara un eco tras el tiempo \tau_1 y el segundo tras el tiempo \tau_2. El próximo caso que nos interesa es el reflejo en el cuarto medio que correspondería a

1+2+3+3-2-1-

y que tiene un tiempo de eco \tau_3. Sin embargo esta linea no necesariamente es la tercera con su tiempo t_3 ya que esta puede corresponder a un eco multiple. Un ejemplo de eco multiple podría ser

1+2+2-2+2-1-

que realiza una doble transición por el segundo medio antes de terminar en el transductor. En este caso el tiempo de viaje de puede calcular sumando los tiempos individuales

2\displaystyle\frac{\tau_1}{2}+4\displaystyle\frac{\tau_2-\tau_1}{2}=2\tau_2-\tau_1

lo que puede surgir como una linea t_3 que es anterior a la linea \tau_3 que se esta buscando. Por ello es necesario en cada nivel buscar con todos los tiempos anteriores determinados \tau_1,\tau_2,\tau_3\ldots todos los ecos posibles, descartar dichas lineas de la señal y continuar trabajando con aquellas que no son ecos multiples. En este caso debe revisar que lineas son ecos y cual es una linea valida y asignar esta a el tiempo \tau_3 y su amplitud a_{23}. Para aquella que no dependa de ecos multiples tiene que asignar de las variables t el valor correspondiente a la variable \tau_3 y la amplitud A a la variable a_{23}.

Nota: en la realidad existe la posibilidad de que una linea real coincida con una linea sin multiples ecos. Dicha situación se resuelve buscando si existen correspondientes ecos de la linea en cuestión. Para evitar este tipo de complicaciones el simulador esta diseñado para que evite crear una situación de este tipo.

ID:(9056, 0)

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Inicialmente tenemos los datos propios del gel pero desconocemos el grosor de la capa. Sin embargo en la gráfica de ecos tenemos todos los tiempos en que la onda sonora tras uno o mas reflexiones volvió al transductor. La primera linea del diagrama solo puede corresponder a aquella de la reflexión sobre la piel del paciente. Por ello dicho tiempo at_1 corresponde al camino de ida y vuelta o sea al doble del grosor de la capa de gel d_1. Dado que por otro lado tenemos la velocidad en el gel se puede proceder a calcular el grosor de la capa.

Escoja la ecuación correspondiente y realice el calculo. Recuerde que si recarga este conocer el dato de su primera capa y con ello habrá avanzado en preparar los datos para correr la simulación.

ID:(9054, 0)

Descripción

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En el calculo del grosor de la capa de gel usamos el tiempo del primer eco. La segunda información que podemos considerar es la amplitud o intensidad e la señal del eco a_{12} en que se sumió que la señal inicial es igual a la unidad (a_0=1). Si observamos los datos medisos veremos que la amplitud inicial no se registra (no hay un A_0 en la grafica) pero si el primer eco A_1. Por ello se puede asociar la amplitud media A_1 con la am plitud del primer eco en la interface entre 1 y 2

a_{12}=A_1

En general la amplitud reflejada es igual al factor de reflexión entre el medio 1 y 2 R_{12}. Esto es

a_{12}=R_{12}a_0

Como tanto a_{12} como a_0 son conocidos, se puede estimar el factor de reflexión mediante

R_{12}=\displaystyle\frac{a_{12}}{a_0}

El factor de reflexión depende de las impedancias del medio en que viaja el sonido Z_1 y aquel en que intenta penetrar Z_2 mediante

R_{12}=\displaystyle\frac{Z_1-Z_2}{Z_1+Z_2}

Con el factor de reflexión calculado. y dado que se conoce la impedancia de la capa de gel se puede calcular la impedancia de la segunda capa. Con dicha impedancia se puede determinar del tipo de tejido que esta compuesto en segundo medio y con ello la velocidad de sonido y densidad que existen.

Ambos valores deben ser ingresados en el caso bajo la capa correspondiente.

Una vez se tiene la velocidad en el segundo medio c_2 se necesita determinar el tiempo del eco en la frontera entre el medio 2 y 3 para determinar el grosor de esta. En este caso no existe ningun posible eco multiple que llega antes al transductor por lo que la segunda linea en t_2 tiene que corresponder necesariamente a al reflexión entre los medios 2 y 3 que designaremos con \tau_2.

Como solo necesitamos el tiempo de viaje en el segundo medio debemos restar el tiempo de viaje en el primer medio \tau_2-\tau_1 y finalmente dividir por 2 ya que el tiempo considera tanto el viaje de ida como regreso. De esta forma se tiene que

d_2=c_2\displaystyle\frac{(\tau_2-\tau_1)}{2}

a ecuación correspondiente se puede localizar mediante la materia o en la hoja de ecuaciones que contiene el caso. Si después se recarga el simulador, este reconocerá los números ingresados y calculados en el caso.

ID:(9055, 0)

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Impedancia
Reflexion
Amplitud

Datos de impedancias (los datos del gel corresponden a aquellos de un producto real)

Una vez ingresados los datos descritos se puede calcular las impedancias correspondientes. Si despues se recarga el simulador, este reconocera los numeros ingresados y calculdos en el caso.

Nota: en este caso se están usando datos del gel que afectaran todo el resto del calculo y todos los resultados. Por ello queda claro que los resultados del análisis de un equipo de ultrasonido dependen del gel que se use y que este ultimo no puede ser cambiado por otro. En ese sentido no existen geles 'equivalentes' a menos que hayan sido certificados con el correspondiente equipo.

ID:(9058, 0)

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Impedancia
Reflexion
Amplitud

Datos de impedancias (los datos del gel corresponden a aquellos de un producto real)

Una vez ingresados los datos descritos se puede calcular las impedancias correspondientes. Si despues se recarga el simulador, este reconocera los numeros ingresados y calculdos en el caso.

Nota: en este caso se están usando datos del gel que afectaran todo el resto del calculo y todos los resultados. Por ello queda claro que los resultados del análisis de un equipo de ultrasonido dependen del gel que se use y que este ultimo no puede ser cambiado por otro. En ese sentido no existen geles 'equivalentes' a menos que hayan sido certificados con el correspondiente equipo.

ID:(9059, 0)

Descripción

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Una vez se ha identificado la linea correcta es trivial calcular el grosor de la capa. Al igual como en el caso del medio 2, se puede con la diferencia de tiempos \tau_3-\tau_2 y con la velocidad del sonido c_3 estimar el grosor del tercer medio

d_3=c_3\displaystyle\frac{(\tau_3-\tau_2)}{2}

En lo que se refiere a empelar la tercera altitud a_{23} es necesario entender que la onda sonora sufre primero una transmisión entre el medio 1 y 2, luego una reflexión en la Interface 2 a 3 y finalmente una transmisión entre 2 y 1. Por ello la amplitud en este caso es

a_{23}=T_{12}R_{23}T_{21}a_0

Tanto los factores de transmisión T_{12} como T_{21} son triviales de calcular ya que ya se han calculado las impedancias para los medios 1 y 2. Con ello se puede estimar el factor de reflexión simplemente despejando

R_{23}=\displaystyle\frac{a_{23}}{T_{12}T_{21}a_0}

Con R_{23} se puede calcular la impedancia en el medio 3 y de esta forma determinar de que tipo de medio se trata y que velocidad de sonido y densidad tiene.

ID:(9057, 0)

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El transductor es un emisor y capturador de ultrasonido. Emite cada vez un pulso y luego registra el arribo de los ecos. Determina asi el tiempo y la amortiguación de los multiples ecos.

ID:(8244, 0)

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La estructura a analizar esta conformada por 5 medios, dos externos al cuerpo y tres internos.

El primer medio es el gel que se aplica y que tiene algunos milimetros de grosor.

Los medios 2 a 4 son parte del organismo a estudiar.

El quinto medio corresponde nuevamente al exterior en que se asume que es aire.

La onda sonora viaja a través de los medios con mínima amortiguación pero es reflejada cada vez que pasa por una Interface entre dos medios de distinta impedancia. Dicha reflexión termina generando ecos que son registrados por el transductor y de su análisis se va concluyendo la estructura y el tipo de tejido que se esta observando. A primera vista el resultado puede verse caótico, sin embargo uno puede ir sucesivamente reconociendo la participación de distintas capas y sus propiedades. Con dicha información se va pudiendo ademas ir reconociendo que lineas corresponden a multiples ecos e ir descartando las para finalmente trabajar ante todo con los ecos iniciales de cada capa.

ID:(8243, 0)

Descripción

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La primera reflexión que se observa se debe la Interface gel-piel. El tiempo que registra el transductor forma la primera linea del diagrama y lleva en el caso el código de t_1. El tiempo corresponde a aquel que le tomo al sonido atravesar de ida y vuelta el grosor del gel d_1 a la velocidad el sonido c_1 y que denominaremos \tau (o sea \tau_1=t_1). Dado que se ha medio \tau_1 y se conoce la velocidad c_1 se puede calcular el grosor de la capa de gel con

d_1=c_1\displaystyle\frac{\tau_1}{2}

Para comenzar a modelar el sistema puede calcular el grosor dentro del caso para luego recargar el simulador que realizara la simulación del sistema que esta modelando con dicho dato.

ID:(8245, 0)

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Como primer paso se deben generar los datos 'reales' con los que se va a trabajar. Para ello debe abrir el simulador y oprimir el botón simular sin modificar nada. Puede ahora verificar en la hoja gráfica la existencia de los datos reales que tienen el color rojo.

Datos generados por el simulador

Una vez se generaron debe importarlos a su caso para lo que debe oprimir por defecto lo que carga estos datos a todos los que hasta aquí figuraban con un logo de pantalla.

ID:(8246, 0)

Php

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Modelo simple de cinco capas en que se puede asumir que la primera es el gel de contacto transductor-piel y la ultima aire.

Recuerde que esta versión del simulador no trabaja dentro de un caso en particular por lo que no es capaz de leer o transferir datos a este. Para trabajar en un caso debe ingresar primero al caso que desea desarrollar y llamar desde ahí el simulador.

ID:(8247, 0)