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Estabilidad Vertical
Storyboard 
La estabilidad de la columna del agua marina depende tanto de la temperatura como de la salinidad de esta.
Si la temperatura aumenta, el agua se expande generando una zona de menor densidad, tendiendo a que el volumen trate de flotar.
Si, por el contrario, aumenta la salinidad, la densidad aumenta, con lo que el volumen tiende a hundirse.
En ese sentido, existe una competencia entre los efectos de la temperatura y la salinidad en que el volumen puede tratar de emerger o hundirse. El último caso es clave para la generación de corrientes de profundidad.
ID:(1524, 0)
Estabilidad de la columna de agua
Imagen
Normalmente, la densidad del agua marina aumenta con la profundidad.
Esto significa que las capas más cercanas a la superficie son más ligeras que las capas más profundas. Esto garantiza que estas capas floten sobre las capas más profundas y no tiendan a desplazarlas.
Sin embargo, las fluctuaciones en la temperatura y salinidad pueden hacer que las capas más profundas tengan una densidad menor que las capas superiores. Esto crea una situación inestable, ya que estas capas tienden a flotar y emerger sobre las capas superiores.
Solo en situaciones en las que la densidad es constante o aumenta con la profundidad el sistema es estable.
Por otro lado, cuando un sistema se vuelve inestable, significa que ante una perturbación puede colapsar, pero si no se perturba, puede mantener su estado actual.
ID:(12045, 0)
Variación de temperatura y salinidad
Nota
El aumento de la variación de la temperatura ($\Delta T$) provoca una dilatación térmica que hace que la variación de volumen por temperatura ($\Delta V_T$) aumente en relación a el volumen ($V$) con el coeficiente de dilatación térmica ($k_T$), como se muestra en:
| $ k_T \equiv \displaystyle\frac{ 1 }{ V }\displaystyle\frac{ \Delta V_T }{ \Delta T }$ |
De manera similar, el aumento de la variación de la salinidad ($\Delta s$) debido a la masa ocasiona que ERROR:8624 aumente en relación a la densidad del agua marína ($\rho$) con el coeficiente de salinidad ($k_s$), como se muestra en:
| $ k_s =\displaystyle\frac{ 1 }{ \rho }\displaystyle\frac{ \Delta\rho }{ \Delta s }$ |
Esta expresión es equivalente a la expresión en la que la variación de volumen por salinidad ($\Delta V_s$) disminuye (valor negativo), como se muestra en:
| $ k_s \equiv - \displaystyle\frac{ 1 }{ V }\displaystyle\frac{ \Delta V_s }{ \Delta s }$ |
Por lo tanto, el papel de la temperatura y la salinidad es fundamental, ya que pueden hacer que la columna de agua oceánica se vuelva inestable, haciendo que un elemento de volumen comience a flotar o hundirse, invirtiendo así la columna.
ID:(15514, 0)
Inestabilidad en el agua en caso de diferencia de temperatura
Cita
Cuando se calienta agua en una olla, se forma una zona de menor densidad en el fondo, cerca de la fuente de calor. Esta zona comienza a elevarse buscando desplazar la capa superior, que al ser más fría, es más densa y tiende a hundirse.
Una vez que la diferencia de temperatura entre la superficie y el fondo supera un valor crítico, comienzan a formarse chorros de agua caliente que llegan a la superficie y crean espacio para que el agua superficial descienda hacia el fondo:
ID:(12046, 0)
Estabilidad de la columna de agua marina
Ejercicio
En el caso del agua marina, no solo puede haber variaciones en la temperatura, sino también variaciones en la salinidad. La salinidad generalmente aumenta la densidad, por lo que los procesos que reducen la salinidad en la profundidad pueden llevar a inestabilidades.
En este escenario, se forman zonas donde el agua con mayor salinidad desciende mientras que el agua con menor concentración asciende. Estas zonas de hundimiento de sal se conocen como dedos de sal y se pueden observar en el siguiente gráfico generado a través de simulación:
ID:(12051, 0)
Concepto de difusión
Ecuación
La difusión corresponde a un movimiento aleatorio de las moléculas que se distribuyen gradualmente en el espacio. Los múltiples choques hacen que las moléculas inviertan frecuentemente su dirección de movimiento, lo que resulta en una expansión muy lenta. Para describir este movimiento, se utilizan conceptos estadísticos, como describir la zona donde se encuentran la mayoría de las partículas mediante la desviación estándar. De hecho, esta desviación estándar crece linealmente en el tiempo:
La constante de proporcionalidad se denomina constante de difusión.
Este concepto también se utiliza para describir cómo se propagan las propiedades de las partículas, como el momento y la energía, dentro de un sistema. En este caso, no se modifica la distribución espacial de las partículas, sino la distribución espacial del parámetro considerado.
ID:(13405, 0)
Número de Rayleigh para temperatura y estabilidad
Script
Cuando se calienta agua en una olla, el agua cerca del fondo comienza a calentarse, lo que provoca su expansión en una variación de volumen por temperatura ($\Delta V_T$) según la relación de dilatación térmica en la que cumple con el coeficiente de dilatación térmica ($k_T$), el volumen ($V$) y la variación de la temperatura ($\Delta T$) mediante:
| $ k_T \equiv \displaystyle\frac{ 1 }{ V }\displaystyle\frac{ \Delta V_T }{ \Delta T }$ |
la fuerza de flotación ($F_b$) es proporcional al volumen desplazado y se puede expresar aproximadamente como:
$F_b \sim g \Delta V \sim k_T V \Delta T$
Al analizar las unidades, podemos observar que el factor
$\Delta V g \rightarrow \displaystyle\frac{m^4}{s^2}$
es el cuadrado de una constante de difusión. Por lo tanto, la inestabilidad se puede entender como la dominancia de la constante de difusión del momento ($D_p$) de convección en comparación con la constante de difusión térmica ($D_T$) necesaria para aumentar la temperatura y la pérdida de momento debido a la viscosidad.
Por lo tanto, si la siguiente proporción:
$\displaystyle\frac{g \Delta V}{D_T D_p} = \displaystyle\frac{g k_T V}{D_p D_T} \Delta T$
es mucho mayor que la unidad, la convección dominará. En este sentido, tiene sentido definir un número adimensional característico conocido como el número de Rayleigh para temperatura ($Ra_T$):
| $ Ra_T \equiv\displaystyle\frac{ g k_T h ^3 }{ D_p D_T } \Delta T$ |
En el caso de un sistema sin bordes, se ha demostrado que el límite crítico para la inestabilidad ocurre cuando el número de Rayleigh supera $Ra_L=657.51$. Sin embargo, este límite depende de la geometría del sistema, y en el caso de un cilindro (como una olla sin tapa), se ha demostrado que es inestable cuando $Ra_L=1,100.65$.
ID:(15510, 0)
Factor lambda
Variable
La tendencia de que un elemento de agua oceánica flote debido al aumento de temperatura o se hunda debido al aumento de salinidad se representa en el siguiente diagrama:
Para estudiar la situación, introducimos el factor lambda ($\Lambda$) como la proporción de el número de Rayleigh para temperatura ($Ra_T$) y el numero de Rayleigh para la salinidad ($Ra_s$):
$\Lambda = \displaystyle\frac{Ra_T}{Ra_s} = \displaystyle\frac{k_T \Delta T}{k_s \Delta s}$
Dado que el número de Rayleigh para temperatura ($Ra_T$) depende de la aceleración gravitacional ($g$), el coeficiente de dilatación térmica ($k_T$), la variación de la temperatura ($\Delta T$), la constante de difusión del momento ($D_p$) y la constante de difusión térmica ($D_T$) según la ecuación:
| $ Ra_T \equiv\displaystyle\frac{ g k_T h ^3 }{ D_p D_T } \Delta T$ |
y el numero de Rayleigh para la salinidad ($Ra_s$) depende de el coeficiente de salinidad ($k_s$), la variación de la salinidad ($\Delta s$) y la constante de difusión de partículas ($D_N$) según la ecuación:
| $ Ra_s \equiv\displaystyle\frac{ g k_s h ^3 }{ D_p D_N } \Delta s $ |
obtenemos la relación para el factor lambda ($\Lambda$) mediante:
| $ \Lambda \equiv \displaystyle\frac{ k_T \Delta T }{ k_s \Delta s }$ |
ID:(15511, 0)
Número de Lewis
Audio
El numero de Lewis ($Le$) compara la constante de difusión térmica ($D_T$), que depende de la conducción termica del oceano ($\lambda_T$), el calor específico ($c$) y la densidad del agua marína ($\rho$), según:
| $ D_T \equiv \displaystyle\frac{ \lambda_T }{ \rho c }$ |
con la constante de difusión de partículas ($D_N$), que depende de la movilidad de partículas ($\mu$), la constante de Boltzmann ($k_B$) y la temperatura absoluta ($T$), según:
| $ D_N \equiv \mu k_B T $ |
Por lo tanto, se define como:
| $ Le \equiv \displaystyle\frac{ D_T }{ D_N }$ |
ID:(15512, 0)
Condición de estabilidad
Video
Para mantener el sistema estable, es necesario que la difusión de energía (temperatura) y salinidad no logren generar una la fuerza de flotación ($F_b$) lo suficientemente grande como para invertir la columna. Esto se logra cuando el factor lambda ($\Lambda$) es mayor que el numero de Lewis ($Le$).
Por lo tanto, el sistema es estable si se cumple la siguiente condición:
| $ Le < \Lambda $ |
Es importante tener en cuenta que el factor de número depende de la temperatura y la salinidad, por lo que si estas variables varían, es posible que el sistema alcance un punto de inestabilidad.
ID:(15515, 0)
Estabilidad Vertical
Storyboard
La estabilidad de la columna del agua marina depende tanto de la temperatura como de la salinidad de esta. Si la temperatura aumenta, el agua se expande generando una zona de menor densidad, tendiendo a que el volumen trate de flotar. Si, por el contrario, aumenta la salinidad, la densidad aumenta, con lo que el volumen tiende a hundirse. En ese sentido, existe una competencia entre los efectos de la temperatura y la salinidad en que el volumen puede tratar de emerger o hundirse. El último caso es clave para la generación de corrientes de profundidad.
Variables
Cálculos
a 
,
luego, seleccione la variable: 
a 
Cálculos
Variable
Dado
Calcule
Objetivo :
Ecuación
A utilizar
Ecuaciones
Dado que el número de Rayleigh para temperatura ($Ra_T$) depende de la aceleración gravitacional ($g$), la profundidad ($h$), la variación de la temperatura ($\Delta T$), la constante de difusión del momento ($D_p$) e la constante de difusión térmica ($D_T$), como se define en:
y el numero de Rayleigh para la salinidad ($Ra_s$) depende de el coeficiente de salinidad ($k_s$) y la variación de la salinidad ($\Delta s$), conforme definido por:
ent o, podemos afirmar que
$\Lambda = \displaystyle\frac{Ra_T}{Ra_s}$
se reduz a:
Como la densidad del agua marína ($\rho$) es igual a una masa $m$ dividida por el volumen ($V$), expresada como:
$\rho =\displaystyle\frac{m}{V}$
Si diferenciamos esta expresi n para una masa $m$ constante, resulta en un ERROR:8624 como:
$\Delta\rho =-\displaystyle\frac{m}{V^2}\Delta V=-\displaystyle\frac{\rho}{V}\Delta V$
Por lo tanto, la expresi n en el coeficiente de salinidad ($k_s$) con la variación de la salinidad ($\Delta s$):
implica:
Ejemplos
Normalmente, la densidad del agua marina aumenta con la profundidad.
Esto significa que las capas m s cercanas a la superficie son m s ligeras que las capas m s profundas. Esto garantiza que estas capas floten sobre las capas m s profundas y no tiendan a desplazarlas.
Sin embargo, las fluctuaciones en la temperatura y salinidad pueden hacer que las capas m s profundas tengan una densidad menor que las capas superiores. Esto crea una situaci n inestable, ya que estas capas tienden a flotar y emerger sobre las capas superiores.
Solo en situaciones en las que la densidad es constante o aumenta con la profundidad el sistema es estable.
Por otro lado, cuando un sistema se vuelve inestable, significa que ante una perturbaci n puede colapsar, pero si no se perturba, puede mantener su estado actual.
El aumento de la variación de la temperatura ($\Delta T$) provoca una dilataci n t rmica que hace que la variación de volumen por temperatura ($\Delta V_T$) aumente en relaci n a el volumen ($V$) con el coeficiente de dilatación térmica ($k_T$), como se muestra en:
De manera similar, el aumento de la variación de la salinidad ($\Delta s$) debido a la masa ocasiona que ERROR:8624 aumente en relaci n a la densidad del agua marína ($\rho$) con el coeficiente de salinidad ($k_s$), como se muestra en:
Esta expresi n es equivalente a la expresi n en la que la variación de volumen por salinidad ($\Delta V_s$) disminuye (valor negativo), como se muestra en:
Por lo tanto, el papel de la temperatura y la salinidad es fundamental, ya que pueden hacer que la columna de agua oce nica se vuelva inestable, haciendo que un elemento de volumen comience a flotar o hundirse, invirtiendo as la columna.
Cuando se calienta agua en una olla, se forma una zona de menor densidad en el fondo, cerca de la fuente de calor. Esta zona comienza a elevarse buscando desplazar la capa superior, que al ser m s fr a, es m s densa y tiende a hundirse.
Una vez que la diferencia de temperatura entre la superficie y el fondo supera un valor cr tico, comienzan a formarse chorros de agua caliente que llegan a la superficie y crean espacio para que el agua superficial descienda hacia el fondo:
En el caso del agua marina, no solo puede haber variaciones en la temperatura, sino tambi n variaciones en la salinidad. La salinidad generalmente aumenta la densidad, por lo que los procesos que reducen la salinidad en la profundidad pueden llevar a inestabilidades.
En este escenario, se forman zonas donde el agua con mayor salinidad desciende mientras que el agua con menor concentraci n asciende. Estas zonas de hundimiento de sal se conocen como dedos de sal y se pueden observar en el siguiente gr fico generado a trav s de simulaci n:
La difusi n corresponde a un movimiento aleatorio de las mol culas que se distribuyen gradualmente en el espacio. Los m ltiples choques hacen que las mol culas inviertan frecuentemente su direcci n de movimiento, lo que resulta en una expansi n muy lenta. Para describir este movimiento, se utilizan conceptos estad sticos, como describir la zona donde se encuentran la mayor a de las part culas mediante la desviaci n est ndar. De hecho, esta desviaci n est ndar crece linealmente en el tiempo:
La constante de proporcionalidad se denomina constante de difusi n.
Este concepto tambi n se utiliza para describir c mo se propagan las propiedades de las part culas, como el momento y la energ a, dentro de un sistema. En este caso, no se modifica la distribuci n espacial de las part culas, sino la distribuci n espacial del par metro considerado.
Cuando se calienta agua en una olla, el agua cerca del fondo comienza a calentarse, lo que provoca su expansi n en una variación de volumen por temperatura ($\Delta V_T$) seg n la relaci n de dilataci n t rmica en la que cumple con el coeficiente de dilatación térmica ($k_T$), el volumen ($V$) y la variación de la temperatura ($\Delta T$) mediante:
la fuerza de flotación ($F_b$) es proporcional al volumen desplazado y se puede expresar aproximadamente como:
$F_b \sim g \Delta V \sim k_T V \Delta T$
Al analizar las unidades, podemos observar que el factor
$\Delta V g \rightarrow \displaystyle\frac{m^4}{s^2}$
es el cuadrado de una constante de difusi n. Por lo tanto, la inestabilidad se puede entender como la dominancia de la constante de difusión del momento ($D_p$) de convecci n en comparaci n con la constante de difusión térmica ($D_T$) necesaria para aumentar la temperatura y la p rdida de momento debido a la viscosidad.
Por lo tanto, si la siguiente proporci n:
$\displaystyle\frac{g \Delta V}{D_T D_p} = \displaystyle\frac{g k_T V}{D_p D_T} \Delta T$
es mucho mayor que la unidad, la convecci n dominar . En este sentido, tiene sentido definir un n mero adimensional caracter stico conocido como el número de Rayleigh para temperatura ($Ra_T$):
En el caso de un sistema sin bordes, se ha demostrado que el l mite cr tico para la inestabilidad ocurre cuando el n mero de Rayleigh supera $Ra_L=657.51$. Sin embargo, este l mite depende de la geometr a del sistema, y en el caso de un cilindro (como una olla sin tapa), se ha demostrado que es inestable cuando $Ra_L=1,100.65$.
La tendencia de que un elemento de agua oce nica flote debido al aumento de temperatura o se hunda debido al aumento de salinidad se representa en el siguiente diagrama:
Para estudiar la situaci n, introducimos el factor lambda ($\Lambda$) como la proporci n de el número de Rayleigh para temperatura ($Ra_T$) y el numero de Rayleigh para la salinidad ($Ra_s$):
$\Lambda = \displaystyle\frac{Ra_T}{Ra_s} = \displaystyle\frac{k_T \Delta T}{k_s \Delta s}$
Dado que el número de Rayleigh para temperatura ($Ra_T$) depende de la aceleración gravitacional ($g$), el coeficiente de dilatación térmica ($k_T$), la variación de la temperatura ($\Delta T$), la constante de difusión del momento ($D_p$) y la constante de difusión térmica ($D_T$) seg n la ecuaci n:
y el numero de Rayleigh para la salinidad ($Ra_s$) depende de el coeficiente de salinidad ($k_s$), la variación de la salinidad ($\Delta s$) y la constante de difusión de partículas ($D_N$) seg n la ecuaci n:
obtenemos la relaci n para el factor lambda ($\Lambda$) mediante:
El numero de Lewis ($Le$) compara la constante de difusión térmica ($D_T$), que depende de la conducción termica del oceano ($\lambda_T$), el calor específico ($c$) y la densidad del agua marína ($\rho$), seg n:
con la constante de difusión de partículas ($D_N$), que depende de la movilidad de partículas ($\mu$), la constante de Boltzmann ($k_B$) y la temperatura absoluta ($T$), seg n:
Por lo tanto, se define como:
Para mantener el sistema estable, es necesario que la difusi n de energ a (temperatura) y salinidad no logren generar una la fuerza de flotación ($F_b$) lo suficientemente grande como para invertir la columna. Esto se logra cuando el factor lambda ($\Lambda$) es mayor que el numero de Lewis ($Le$).
Por lo tanto, el sistema es estable si se cumple la siguiente condici n:
Es importante tener en cuenta que el factor de n mero depende de la temperatura y la salinidad, por lo que si estas variables var an, es posible que el sistema alcance un punto de inestabilidad.
Para modelar la convecci n, debemos considerar que el agua cerca de la base del sistema se calienta y, como resultado, se expande. Esta expansi n es lo que finalmente conduce a una disminuci n de la densidad y, por lo tanto, a la tendencia a flotar. Para describir esto, se introduce el coeficiente de dilatación térmica ($k_T$), que indica la proporci n en la que la variación de volumen por temperatura ($\Delta V_T$) se expande con respecto al el volumen ($V$) debido al incremento de la variación de la temperatura ($\Delta T$).
Por lo tanto, tenemos:
El aumento de la variación de la temperatura ($\Delta T$) genera dilataci n t rmica que conduce a un aumento en la variación de volumen por temperatura ($\Delta V_T$) en relaci n con el volumen ($V$) en funci n de el coeficiente de dilatación térmica ($k_T$), como se muestra en:
An logamente, agregar sal al agua conduce a un aumento en la variación de la salinidad ($\Delta s$) en relaci n con la densidad del agua marína ($\rho$) debido al aumento en la variación de la salinidad ($\Delta s$) en funci n de el coeficiente de salinidad ($k_s$), como se muestra en:
El aumento de la variación de la salinidad ($\Delta s$) provoca cambios en ERROR:8624 en relaci n a la densidad del agua marína ($\rho$) con el coeficiente de salinidad ($k_s$), como se muestra en:
Se puede formular en funci n del equivalente la variación de volumen por salinidad ($\Delta V_s$) respecto de el volumen ($V$), lo que resulta en:
Es importante notar que el signo es negativo, es decir, el aumento de salinidad conduce a lo que equivale a una reducci n del volumen, lo que hace que el volumen tienda a hundirse.
El movimiento de un sistema como el agua tiende a disiparse hasta que el sistema alcanza el reposo en relaci n con su entorno. Este fen meno se conoce como viscosidad y compite con la inercia de los cuerpos para mantener el movimiento.
El primer t rmino est asociado a la viscosidad del agua oceánica ($\eta$), mientras que el segundo se relaciona con la masa, o en el caso de un l quido, con la densidad del agua marína ($\rho$).
Por lo tanto, introducimos la constante de difusión del momento ($D_p$) con:
Las unidades son:
$\displaystyle\frac{\eta}{\rho} \rightarrow \displaystyle\frac{Pa,s}{kg/m^3} = \displaystyle\frac{m^3 kg,m,s}{s^2m^2kg} = \displaystyle\frac{m^2}{s}$
lo que corresponde a una constante de difusi n. El valor para el agua es del orden de $10^{-6} , m^2/s$.
La temperatura en un sistema como el agua tiende a difundirse hasta que es uniforme en todo el volumen. Esta difusi n es proporcional a la conducción termica del oceano ($\lambda_T$) e inversamente proporcional a la densidad del agua marína ($\rho$) y el calor específico ($c$), que son necesarios para aumentar la temperatura.
Por lo tanto, introducimos la constante de difusión térmica ($D_T$) como:
Las unidades son:
$\displaystyle\frac{\lambda_T}{\rho,c} \rightarrow \displaystyle\frac{J/m,s,K}{kg/m^3,J/kg K} = \displaystyle\frac{m^2}{s}$
lo que corresponde a una constante de difusi n. El valor para el agua est en el orden de $10^{-6} , m^2/s$.
La difusi n de part culas, como la sal, ocurre de manera lenta debido a la interacci n de las part culas con el medio. Este proceso depende, por un lado, de la movilidad de partículas ($\mu$), que se expresa en $(m/s)/N=kg/s$, y corresponde a la velocidad que una part cula alcanza cuando se aplica una fuerza. Por otro lado, depende de la temperatura absoluta ($T$), que est asociada a la velocidad que la part cula puede alcanzar.
Por lo tanto, la constante de difusión de partículas ($D_N$) para el movimiento de las mol culas es:
donde $k_B=1.34\times 10^{-23} J/K$ es la constante de Boltzmann ($k_B$).
La estabilidad depende de la fuerza de flotación ($F_b$), que es proporcional a la variación de volumen por temperatura ($\Delta V_T$), el cual, junto con la aceleración gravitacional ($g$), debe compararse con la constante de difusión del momento ($D_p$) y la constante de difusión térmica ($D_T$). Si reescribimos la variación de volumen por temperatura ($\Delta V_T$) en funci n de la dilataci n t rmica con el coeficiente de dilatación térmica ($k_T$), donde el volumen ($V$) se expresa como el cubo de la profundidad ($h$), obtenemos:
$\displaystyle\frac{g \Delta V}{D_T D_p} = \displaystyle\frac{g k_T V}{D_p D_T} \Delta T$
De esta forma, podemos definir el número de Rayleigh para temperatura ($Ra_T$) respecto de la temperatura:
El número de Rayleigh para temperatura ($Ra_T$) representa la comparaci n de la variación de volumen por temperatura ($\Delta V_T$) en funci n de la variación de la temperatura ($\Delta T$) y el coeficiente de dilatación térmica ($k_T$) con la constante de difusión térmica ($D_T$) y la constante de difusión del momento ($D_p$):
con la aceleración gravitacional ($g$). Analogamente, se puede establecer una relaci n para la salinidad reemplazando el el coeficiente de dilatación térmica ($k_T$) por el coeficiente de salinidad ($k_s$) y la constante de difusión térmica ($D_T$) por la constante de difusión de partículas ($D_N$), resultando en el numero de Rayleigh para la salinidad ($Ra_s$):
La clave para determinar si el volumen de agua va a tender a flotar o hundirse se puede estudiar comparando la relaci n entre el número de Rayleigh para temperatura ($Ra_T$) y el numero de Rayleigh para la salinidad ($Ra_s$), lo que nos permite definir un n mero caracter stico denominado el factor lambda ($\Lambda$).
$\Lambda = \displaystyle\frac{Ra_T}{Ra_s}$
Utilizando las relaciones que definen los n meros de Rayleigh, se puede mostrar que el factor lambda ($\Lambda$) es una funci n de el coeficiente de dilatación térmica ($k_T$), el coeficiente de salinidad ($k_s$) y la variación de la temperatura ($\Delta T$) con la variación de la salinidad ($\Delta s$):
El numero de Lewis ($Le$) compara la constante de difusión térmica ($D_T$) con la constante de difusión de partículas ($D_N$) a trav s de:
El sistema es estable siempre que el factor lambda ($\Lambda$) sea mayor que el numero de Lewis ($Le$), ya que en ese caso la difusi n de energ a (temperatura) y salinidad no logra desestabilizar la columna:
ID:(1524, 0)