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Déplacement le long des côtes
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Équations
Avec a tension générée par le vent ($\tau_w$) sur la surface $S$ de l'oc an, une force est g n r e :
$F = \sigma_w S$
qui agit sur la masse $m$ calcul e partir de a densité de l'eau de mer ($\rho$), a profondeur d'Ekman ($D_E$) et la surface $S$ travers :
$m = \rho_w S D_E$
Comme l'acc l ration $a$ est g n r e par la force de Coriolis avec a vitesse d'Ekman ($u_e$) :
$a = \displaystyle\frac{F}{m} =\displaystyle\frac{\sigma_w S}{\rho_w D_E S} = \displaystyle\frac{\sigma_w}{\rho_w D_E} = f u_e$
r sultant en :
Exemples
La densit d' nergie du vent est une fonction de a densité de l'air ($\rho_a$) et a vitesse du vent ($U$) sous la forme
$\displaystyle\frac{1}{2}\rho_aU^2$
Si l'on consid re que seule une fraction de l' nergie est transf r e, a tension générée par le vent ($\tau_w$) peut tre mod lis comme la densit d' nergie multipli e par un facteur a coefficient de traînée ($C_D$) :
La tension la surface de l'oc an g n r e par le vent est transmise aux profondeurs par des tourbillons, ce qui entra ne le dragage de la masse d'eau. La profondeur de l'eau, ou a profondeur d'Ekman ($D_E$), qui peut tre dragu e, d pend de la mani re dont l' nergie se diffuse vers des couches plus profondes, correspondant a viscosité tourbillonnante pour le mélange vertical ($A_z$). Elle est, avec le facteur de Coriolis ($f$), gale :
La a tension générée par le vent ($\tau_w$) g n r e par le vent conduit la vitesse de surface de l'oc an, ou a vitesse d'Ekman ($u_e$), qui son tour, travers la force de Coriolis repr sent e par le facteur de Coriolis ($f$), g n re le transport d'Ekman. Ceci est, avec a densité de l'eau de mer ($\rho$) et a profondeur d'Ekman ($D_E$) :
Avec a vitesse d'Ekman ($u_e$) et a profondeur d'Ekman ($D_E$), on peut estimer le volume transport , ou le transports Ekman ($Q$) :
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