Profundidad del Glaciar
Imagen
Para estudiar el estado de un glaciar se puede medir la profundidad en toda la superficie del glaciar:
ID:(9958, 0)
Grosor perdido por derretimiento
Ecuación
El deshielo y consecuente perdida de grosor del glaciar ocurre en la medida que el calor generado es mayor que el eliminado por conducción quedando una calor por tiempo
donde
La energía sobrante es capaz de calentar y descongelar un volumen
Como el calor latente
será
ID:(10000, 0)
Derretimiento en superficie del glaciar
Ecuación
El derretimiento ocurre en función de que el calor generado es mayor que aquel perdido por la conducción quedando un resto que calienta y eventualmente derrite parte del hielo. El derretimiento conlleva a la reducción de la altura del glaciar a una velocidad
En el caso de la superficie el flujo de energía en la superficie
$I_{gs}=(1-\gamma_v)(1-a_{ge})I_s+\sigma\epsilon(T_{ge}^4-T_b^4)-(\kappa_l+\kappa_c(T_{ge}-T_t))u$ |
supera la conducción correspondiente
$I=\lambda\displaystyle\frac{\Delta T}{\Delta h}$ |
se tendrá que si se supone la temperatura en el centro del glaciar es
$b_s=\displaystyle\frac{1}{l\rho_i}\left(I_{gs}-\displaystyle\frac{2\lambda (T_{ge}-T_c)}{h}\right)$ |
donde
ID:(9996, 0)
Derretimiento en Interior
Ecuación
El derretimiento ocurre en función de que el calor generado es mayor que aquel perdido por la conducción quedando un resto que calienta y eventualmente derrite parte del hielo. El derretimiento conlleva a la reducción de la altura del glaciar a una velocidad
En el caso del interior el flujo será
$I_d = \displaystyle\frac{1}{(n_g+1)\tau_g}\displaystyle\frac{(\rho_i\,g\,h\,\sin\theta )^{n_g+1}}{\sigma_g^{n_g}}$ |
supera la conducción correspondiente
$I=\lambda\displaystyle\frac{\Delta T}{\Delta h}$ |
se tendrá una reducción de la profundidad del glaciar según
$b_i=\displaystyle\frac{1}{l\rho_i}\left(I_d+\displaystyle\frac{2\lambda (T_{be}+T_{ge}-2T_c}{h}\right)$ |
ID:(9997, 0)
Derretimiento en la Base
Ecuación
El derretimiento ocurre en función de que el calor generado es mayor que aquel perdido por la conducción quedando un resto que calienta y eventualmente derrite parte del hielo. El derretimiento conlleva a la reducción de la altura del glaciar a una velocidad
En el caso de la base el flujo de energía es
$I_f=\sigma_bv_b$ |
supera la conducción correspondiente
$I=\lambda\displaystyle\frac{\Delta T}{\Delta h}$ |
se tendrá que si se supone la temperatura en el centro del glaciar es
$b_b=\displaystyle\frac{1}{l\rho_i}\left(I_f-\displaystyle\frac{2\lambda (T_{be}-T_c}{h}\right)$ |
donde
ID:(9998, 0)
Cambio de grosor de la capa
Ecuación
El cambio de grosor en un punto se puede calcular con la suma de las velocidades de los derretimientos de superficie,
$b_s=\displaystyle\frac{1}{l\rho_i}\left(I_{gs}-\displaystyle\frac{2\lambda (T_{ge}-T_c)}{h}\right)$ |
interior
$b_i=\displaystyle\frac{1}{l\rho_i}\left(I_d+\displaystyle\frac{2\lambda (T_{be}+T_{ge}-2T_c}{h}\right)$ |
y base
$b_b=\displaystyle\frac{1}{l\rho_i}\left(I_f-\displaystyle\frac{2\lambda (T_{be}-T_c}{h}\right)$ |
restando lo que se acumula por nieve caida
$b=b_s+b_i+b_b-a_i$ |
ID:(10001, 0)
Masa del Glaciar
Ecuación
Si se multiplica el balance especifico
por lo que la suma sobre toda la superficie nos entrega la masa:
$M=\displaystyle\int_S b\,dS$ |
ID:(9960, 0)
Estructura del cambio de masa
Imagen
La variación de la masa en el tiempo solo nos entrega la información de como evoluciona la masa del hielo. Sin embargo se puede caracterizar mejor el Glaciar estudiando como este en sectores crece mientras que en otros decrece.
Si se observan las lineas de altura se puede encontrar una tal que separa una zona en que aumenta el volumen de una que presenta el mismo volumen como perdida:
ID:(9961, 0)
Balance especifico equivalente
Ecuación
Como el glaciar puede contener agua se puede introducir un balance equivalente de hielo en equivalente en agua. Para ello basta igualar la masas de hielo (i, ice) con el del agua (w, water). Si se tiene un balance equivalente en hielo
por lo que se tiene la profundidad equivalente:
$b_w=\displaystyle\frac{\rho_i}{\rho_w}b_i$ |
ID:(9959, 0)